Théorème de Borel-Cantelli

Le théorème de Borel-Cantelli ou lemme de Borel-Cantelli, nommé d'après les mathématiciens Émile Borel et Francesco Paolo Cantelli, est un résultat de théorie de la mesure très utilisé en théorie des probabilités.

Introduction

En théorie des probabilités, ce théorème concerne une suite d'événements et énonce que :

Lemme de Borel-Cantelli — Si la somme des probabilités d'une suite $(A_{n})_{n\geq 0}$ d'événements d'un espace probabilisé $\left(\Omega ,{\mathcal {A}},\mathbb {P} \right)$ est finie, alors la probabilité qu'une infinité d'entre eux se réalisent simultanément est nulle.

L'indépendance des événements n'est pas nécessaire. Par exemple, considérons une suite $(X_{n})_{n\geq 1}$ de variables aléatoires, telle que, pour tout $n\geq 1$ ,

\mathbb {P} (X_{n}=0)={\frac {1}{n^{2}}}.

La somme des $\mathbb {P} (X_{n}=0)$ est finie[1], donc d'après le lemme de Borel-Cantelli la probabilité que $X_{n}=0$ se produise pour une infinité d'indices $n$ est 0. En d'autres termes, avec une probabilité de 1, $X_{n}$ est non nul à partir d'un certain rang (aléatoire) $n_{0}.$ On a donc appliqué le lemme de Borel-Cantelli à la suite d'événements $(A_{n})_{n\geq 0}$ définie par

A_{n}=\{X_{n+1}=0\}=\{\omega \in \Omega \ |\ X_{n+1}(\omega )=0\}

.

Limite supérieure d'ensembles

Définition — La limite supérieure d'une suite (A_n)_n≥0 de parties d'un ensemble $\Omega$ est l'ensemble $\textstyle \limsup _{n}\,A_{n}$ des éléments $\omega$ de $\Omega$ tels que l'assertion $\{\omega \in A_{k}\}$ soit vérifiée pour une infinité d'indices $k\geq 0$ .

En d'autres termes, on peut dire que $\textstyle \omega \in \limsup _{n}\,A_{n}$ si et seulement si l'ensemble $\{k\geq 0\ \vert \ \omega \in A_{k}\}$ est infini, ou bien non borné. Une formulation équivalente est la suivante : pour tout $n\geq 0$ , on peut trouver $k\geq n$ tel que $\omega \in A_{k}$ . Cette dernière formulation fournit une écriture commode de la limite supérieure d'ensembles à l'aide d'opérations élémentaires sur les ensembles :

\limsup _{n}A_{n}=\bigcap _{n\geq 0}\,\left(\bigcup _{k\geq n}A_{k}\right).

Sous l'influence de la terminologie anglo-saxonne, on dira aussi parfois que $\textstyle \omega \in \limsup _{n}\,A_{n}$ si et seulement si $\{\omega \in A_{k}\}$ « infiniment souvent » ou bien « infinitely often », d'où la notation rencontrée dans certains ouvrages :

\mathbb {P} \left(\limsup _{n}A_{n}\right)=\mathbb {P} \left(A_{n}\quad {\text{i.o.}}\right).

Finalement, remarquons que la définition « $\omega \in \limsup _{n}\,A_{n}$ si et seulement si $\omega$ appartient à une infinité de $A_{k}$ » peut induire en erreur : si par exemple toutes les parties $A_{k}$ sont égales, il se peut que $\omega$ appartienne à $A_{k}$ pour une infinité d'indices $k$ , et il se peut donc que $\omega$ appartienne à $\textstyle \limsup _{n}\,A_{n},$ sans pour autant qu' $\omega$ appartienne à une infinité de $A_{k}$ (puisqu'il n'existe, au fond, qu'un seul $A_{k}$ ).

Théorème de Borel-Cantelli (théorie de la mesure)

Pour un espace mesuré général $(X,{\mathcal {A}},\mu )$ , le lemme de Borel-Cantelli prend la forme suivante :

Théorème de Borel-Cantelli — Soit $(A_{n})_{n\geq 0}$ une suite dans ${\mathcal {A}}$ . Si

\sum _{n\geq 0}\mu (A_{n})<+\infty ,

alors

\mu (\limsup _{n}A_{n})=0.

Démonstration

Quitte à remplacer $X$ par la réunion des $A n$ , on peut supposer sans perte de généralité que la mesure $μ$ est finie. Posons

B_{n}=\bigcup _{k\geq n}A_{k},

et remarquons que $B n$ est une suite décroissante (pour l'inclusion) d'éléments de ${\mathcal {A}},$ car $B_{n}=A_{n}\cup B_{n+1}$ donc (par finitude de $μ$ )

\mu \left(\bigcap _{n\geq 0}B_{n}\right)=\lim _{n}\ \mu (B_{n}).

De plus $μ(B n)$ est majorée par

r_{n}=\sum _{k\geq n}\mu (A_{k}),

qui est le reste d'une série convergente, donc

\lim _{n}\ \mu (B_{n})=0.

Comme

\limsup _{n}A_{n}=\bigcap _{n\geq 0}B_{n},

on conclut que

\mu \left(\limsup _{n}A_{n}\right)=0.

Lemme de Borel-Cantelli (probabilités)

Un espace probabilisé $\left(\Omega ,{\mathcal {A}},\mathbb {P} \right)$ est un cas particulier d'espace mesuré, en ce qu'on suppose, de plus, que $\mathbb {P} \left(\Omega \right)=1$ , alors que dans le théorème général, la mesure (positive) $μ$ n'est pas supposée finie a priori. En particulier, le lemme de Borel-Cantelli donné en introduction est une forme affaiblie du théorème de Borel-Cantelli donné à la section précédente. Peut-être le lemme de Borel-Cantelli est-il plus populaire en probabilités, où il est crucial dans la démonstration, par Kolmogorov, de la loi forte des grands nombres (s'il ne faut donner qu'un seul exemple). Dans le cadre probabiliste, une formulation plus formelle du lemme donné en langage intuitif dans l'introduction pourrait donc s'écrire :

Lemme de Borel-Cantelli — Dans un espace probabilisé $\left(\Omega ,{\mathcal {A}},\mathbb {P} \right),$ considérons une suite $(A_{n})_{n\geq 0}$ d'éléments de ${\mathcal {A}}$ . Si

\sum _{n\geq 0}\mathbb {P} (A_{n})<+\infty ,

alors

\mathbb {P} (\limsup _{n}A_{n})=0.

Loi du zéro-un de Borel

Le lemme de Borel-Cantelli ne doit pas être confondu avec la loi du zéro-un de Borel, parfois appelée second lemme de Borel-Cantelli :

Loi du zéro-un de Borel — Si les événements $A_{n}$ sont indépendants, alors $\textstyle \mathbb {P} (\limsup _{n}A_{n})$ vaut 0 ou 1 suivant que la série de terme général $\mathbb {P} (A_{n})$ est convergente ou divergente.

La loi du zéro-un de Borel[2] montre en particulier que l'hypothèse $\textstyle \sum _{n\geq 0}\mu (A_{n})<+\infty$ du lemme de Borel-Cantelli ne peut en aucun cas être affaiblie en $\textstyle \lim _{n}\mu (A_{n})=0$ . En effet, on peut avoir simultanément d'une part $\textstyle \lim _{n}\mathbb {P} (A_{n})=0$ et d'autre part (indépendance des $A_{n}$ et $\textstyle \sum _{n\geq 0}\mathbb {P} (A_{n})=+\infty$ ), donc on peut avoir simultanément :

\lim _{n}\mathbb {P} (A_{n})=0\qquad {\text{et}}\qquad \mathbb {P} (\limsup _{n}A_{n})=1.

Notes et références

En fait elle vaut $\zeta (2)={\frac {\pi ^{2}}{6}},$ voir l'article Fonction zêta de Riemann, par exemple la section Valeurs de la fonction zêta pour s entier supérieur à 1.
Émile Borel, « Les probabilités dénombrables et leurs applications arithmétiques », Rendiconti del Circolo Matematico di Palermo, vol. 27, n^o 1,‎ décembre 1909, p. 247-271 (ISSN 0009-725X et 1973-4409, DOI 10.1007/BF03019651). La loi du zéro-un de Borel a été publiée en vue, semble-t-il, d'applications aux propriétés des fractions continues. Un peu plus tard, Cantelli aurait remarqué et utilisé le fait que, pour l'un des deux sens, l'hypothèse d'indépendance est superflue, ce qui a conduit au lemme de Borel-Cantelli (à vérifier).

Voir aussi

Loi du zéro un de Kolmogorov

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[1] En fait elle vaut $\zeta (2)={\frac {\pi ^{2}}{6}},$ voir l'article Fonction zêta de Riemann, par exemple la section Valeurs de la fonction zêta pour s entier supérieur à 1.

[2] Émile Borel, « Les probabilités dénombrables et leurs applications arithmétiques », Rendiconti del Circolo Matematico di Palermo, vol. 27, n^o 1,‎ décembre 1909, p. 247-271 (ISSN 0009-725X et 1973-4409, DOI 10.1007/BF03019651). La loi du zéro-un de Borel a été publiée en vue, semble-t-il, d'applications aux propriétés des fractions continues. Un peu plus tard, Cantelli aurait remarqué et utilisé le fait que, pour l'un des deux sens, l'hypothèse d'indépendance est superflue, ce qui a conduit au lemme de Borel-Cantelli (à vérifier).