Lentille épaisse

Une lentille épaisse est une lentille dont l'épaisseur n'est pas négligeable devant les rayons de courbure de ses faces, c'est-à-dire qu'on ne peut pas la considérer comme une lentille mince. La prise en compte de l'épaisseur dans les calculs nécessite d'utiliser les systèmes centrés. Les foyers objet et image sont notamment définis à partir des plans principaux.

Position des plans principaux dans les différentes configurations possibles

Formules pour les lentilles sphériques épaisses

Dans les conditions de Gauss, une lentille épaisse sphérique peut être modélisée par un système centré de points principaux objet $H$ et image $H'$ . Compte tenu du fait que la lentille est plongée dans un seul et même milieu, les points nodaux objet $N$ et image $N'$ sont confondus avec les points principaux respectivement $H$ et $H'$ .

Notations

$n$ : indice de réfraction de la lentille.
$n_{0}$ : indice de réfraction du milieu environnant la lentille.
$e={\overline {S_{1}S_{2}}}$ : épaisseur de la lentille (m).
$R_{1}={\overline {S_{1}C_{1}}}$ : rayon de courbure de la première face (m) ; $R_{2}={\overline {S_{2}C_{2}}}$ : rayon de courbure de la seconde face (m).
$p={\overline {HA}}$ : position de l'objet (m) ; $p'={\overline {H'A'}}$ : position de l'image (m).
$f={\overline {HF}}$ : distance focale objet (m) ; $f'={\overline {H'F'}}$ : distance focale image (m).
$V$ : vergence (δ).

Position du centre optique

Tracé faisant apparaître le centre optique O

Un rayon incident dans une direction donnée qui passe le centre optique $O$ ressort de la lentille dans la même direction.

{\overline {S_{1}O}}={\frac {R_{1}}{R_{1}-R_{2}}}\cdot e

{\overline {S_{2}O}}={\frac {R_{2}}{R_{1}-R_{2}}}\cdot e

Démonstration

Les droites $(C_{1}I_{1})$ et $(C_{2}I_{2})$ étant parallèles, en utilisant le théorème de Thalès, on peut établir la relation suivante.

{\frac {\overline {OC_{1}}}{\overline {OC_{2}}}}={\frac {\overline {C_{1}I_{1}}}{\overline {C_{2}I_{2}}}}={\frac {\overline {S_{1}C_{1}}}{\overline {S_{2}C_{2}}}}={\frac {R_{1}}{R_{2}}}

En manipulant cette relation, on peut observer que :

{\frac {{\overline {OC_{1}}}-{\overline {S_{1}C_{1}}}}{{\overline {OC_{2}}}-{\overline {S_{2}C_{2}}}}}={\frac {\overline {OS_{1}}}{\overline {OS_{2}}}}={\frac {R_{1}}{R_{2}}}

.

Pour trouver ${\overline {OS_{2}}}$ , on élimine ${\overline {OS_{1}}}$ en le remplçant par ${\overline {OS_{2}}}-{\overline {S_{1}S_{2}}}$ :

{\frac {\overline {OS_{1}}}{\overline {OS_{2}}}}=1-{\frac {\overline {S_{1}S_{2}}}{\overline {OS_{2}}}}=1-{\frac {e}{\overline {OS_{2}}}}={\frac {R_{1}}{R_{2}}}

.

Il ne reste plus qu'à isoler ${\overline {S_{2}O}}$ :

-{\frac {e}{\overline {OS_{2}}}}={\frac {e}{\overline {S_{2}O}}}={\frac {R_{1}}{R_{2}}}-1={\frac {R_{1}-R_{2}}{R_{2}}}\Leftrightarrow {\overline {OS_{2}}}={\frac {R_{2}}{R_{1}-R_{2}}}\cdot e

.

Position des points principaux

Rayons et points particuliers

$S_{1}$ et $S_{2}$ étant les sommets des faces d'entrée et de sortie de la lentille, la position des points principaux $H$ et $H'$ sont définies par[1] :

{\overline {S_{1}H}}={\frac {n_{0}.R_{1}.e}{(n_{0}-n).e+n.(R_{1}-R_{2})}}=-{\frac {f'.(n-n_{0}).e}{n.R_{2}}}

;

{\overline {S_{2}H'}}={\frac {n_{0}.R_{2}.e}{(n_{0}-n).e+n.(R_{1}-R_{2})}}=-{\frac {f'.(n-n_{0}).e}{n.R_{1}}}

.

Démonstration

Dans les conditions de Gauss $O$ est l'image de $H$ à travers le premier dioptre sphérique et $H'$ est l'image de $O$ à travers le second dioptre sphérique.

La relation de conjugaison pour le premier dioptre nous donne :

{\frac {n}{\overline {S_{1}O}}}-{\frac {n_{0}}{\overline {S_{1}H}}}={\frac {n-n_{0}}{R_{1}}}

.

Il vient :

{\frac {n_{0}.(R_{1}-R_{2})}{R_{1}.e}}-{\frac {n_{0}}{\overline {S_{1}H}}}={\frac {n-n_{0}}{R_{1}}}

,

{\frac {n_{0}.(R_{1}-R_{2})}{R_{1}.e}}-{\frac {n-n_{0}}{R_{1}}}={\frac {n_{0}}{\overline {S_{1}H}}}

,

{\frac {n_{0}.(R_{1}-R_{2})-(n-n_{0}).e}{R_{1}.e}}={\frac {n_{0}}{\overline {S_{1}H}}}

,

{\overline {S_{1}H}}={\frac {n_{0}.R_{1}.e}{(n_{0}-n).e+n.(R_{1}-R_{2})}}

,

La démonstration est la même dans le cas du second dioptre en partant de :

{\frac {n_{0}}{\overline {S_{2}H'}}}-{\frac {n}{\overline {S_{2}O}}}={\frac {n_{0}-n}{R_{2}}}

,

Distances focales et vergence

La vergence de la lentille s'exprime[1] :

V={\frac {n_{0}}{f'}}=-{\frac {n_{0}}{f}}=(n-n_{0})\,\left({\frac {1}{R_{1}}}-{\frac {1}{R_{2}}}\right)+{\frac {(n-n_{0})^{2}}{n}}\,{\frac {e}{R_{1}.R_{2}}}

.

Les distances focales objet et image sont égales en valeur absolue : $f'=-f$ .

Démonstration

On peut assez facilement retrouver cette formule à l'aide de la formule de Gullstrand selon laquelle

V=V_{1}+V_{2}-{\frac {e}{n}}\,V_{1}\,V_{2}

,

où

V_{1}={\frac {n-n_{0}}{R_{1}}}

et

V_{2}={\frac {n_{0}-n}{R_{2}}}

sont les vergences des dioptres sphériques successifs.

V={\frac {n-n_{0}}{R_{1}}}+{\frac {n_{0}-n}{R_{2}}}-{\frac {e}{n}}\,{\frac {n-n_{0}}{R_{1}}}\,{\frac {n_{0}-n}{R_{2}}}

V={\frac {n_{0}}{f'}}=-{\frac {n_{0}}{f}}=(n-n_{0})\,\left({\frac {1}{R_{1}}}-{\frac {1}{R_{2}}}\right)+{\frac {(n-n_{0})^{2}}{n}}\,{\frac {e}{R_{1}.R_{2}}}

Relation de conjugaison

La relation de conjugaison qui relie la position de l'objet $A$ sur l'axe optique principal et celle de son image $A'$ est la même que celle du système centré[1] :

{\frac {1}{p'}}-{\frac {1}{p}}={\frac {1}{f'}}

.

Les positions $p$ et $p'$ sont définies par rapport aux points principaux, et non par rapport au centre optique comme cela devient le cas dans la simplification effectuée pour les lentilles minces.

Références

Eugène Hecht (trad. de l'anglais), Optique, Paris, Pearson Education France, 2005, 4^e éd., 715 p. (ISBN 2-7440-7063-7), p. 258

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[Hecht-1] Eugène Hecht (trad. de l'anglais), Optique, Paris, Pearson Education France, 2005, 4^e éd., 715 p. (ISBN 2-7440-7063-7), p. 258