Densité de courant

La densité de courant, ou densité volumique de courant, est un vecteur qui décrit le courant électrique à l'échelle locale, en tout point d'un système physique. Dans le Système international d'unités, son module s'exprime en ampères par mètre carré (A/m² ou A m⁻²). À l'échelle du système tout entier il s'agit d'un champ de vecteurs, puisque le vecteur densité de courant est défini en tout point.

Densité de courant

Illustration de la définition du vecteur densité de courant

{\vec {j}}

.

Données clés
Unités SI	A⋅m^-2
Dimension	I⋅L^-2
Nature	Grandeur vectorielle intensive
Symbole usuel	${\vec {j}}$
Lien à d'autres grandeurs	${\vec {j}}=\rho {\vec {v}}$ ${\vec {j}}$ ⋅ ${\vec {\mathrm {d} S}}$ $=\mathrm {d}$ $I_{e}$

Quand l'électricité circule essentiellement à la surface d'un objet (notamment celle d'un conducteur parcouru par un courant électrique de haute fréquence), on définit la densité surfacique de courant, également vectorielle, dont le module s'exprime en ampères par mètre (A/m ou A m⁻¹).

Quand l'électricité circule dans un conducteur filiforme (de dimensions latérales très petites en comparaison de sa longueur), on définit la densité linéique de courant, un vecteur parallèle au fil, dirigé dans le sens du courant et dont le module est l'intensité électrique, exprimée en ampères (A).

Définition

Densité volumique

Un courant électrique est un débit de charges électriques à travers une surface orientée. Pour une surface élémentaire $\mathrm {d} S$ décrite par son vecteur normal ${\vec {\mathrm {d} S}}$ , l'intensité $\mathrm {d} I$ du courant traversant cette surface et ${\vec {j}}$ , le vecteur densité de courant en ce point, sont reliés par :

\mathrm {d} I={\vec {j}}\cdot {\vec {\mathrm {d} S}}

.

Pour obtenir l'intensité du courant à travers une surface finie $S$ , on intègre cette relation sur la surface totale :

I=\iint _{S}{\vec {j}}\cdot {\vec {\mathrm {d} S}}

.

Le signe de $I$ est alors lié à l'orientation de la surface $S$ .

Densité surfacique

Une densité de courant est par défaut une densité de courant volumique. Si l'on considère un conducteur dont une des dimensions est très faible devant les deux autres (une plaque d'épaisseur $e$ ), on peut définir la densité surfacique de courant :

{\vec {j}}_{\mathrm {S} }=\int _{0}^{e}{\vec {j}}\;\mathrm {d} z

où $z$ désigne une coordonnée mesurée perpendiculairement à la surface.

L'intensité du courant passant à travers une ligne tracée sur la surface est alors :

I=\int _{0}^{l}{\vec {j}}_{\mathrm {S} }\cdot {\vec {\mathrm {d} l}}

où la ligne, de longueur $l$ , est parcourue par le chemin élémentaire ${\vec {\mathrm {d} l}}$ .

Densité linéique

On peut de même définir la densité linéique de courant, pour les circuits électriques classiques (où les conducteurs sont des fils de section faible par rapport à leur longueur) :

{\vec {j}}_{\mathrm {L} }=\iint _{S}{\vec {j}}\;\mathrm {d} S

où l'intégrale est étendue à l'ensemble d'une section $S$ du fil.

L'intensité électrique circulant dans le fil est alors :

I=\|{\vec {j}}_{\mathrm {L} }\|

.

En d'autres termes, la densité linéique est le vecteur :

{\vec {j}}_{\mathrm {L} }=I\,{\hat {u}}

, où

{\hat {u}}

est un vecteur unitaire tangent au fil et dirigé dans le sens du courant.

Lien avec la densité de flux

Le courant électrique pouvant être considéré comme un débit de charges, le vecteur densité de courant est directement proportionnel à la somme des vecteurs densités de flux des différentes espèces chargées qui participent au courant[1] :

{\vec {j}}=\sum _{i}q_{i}\,n_{i}\,{\vec {v}}_{i}

avec

${\vec {v}}_{i}$ la vitesse moyenne de l'espèce numérotée i au point considéré;
$n_{i}$ la densité volumique de l'espèce numérotée i au point considéré;
$q_{i}$ la charge électrique de l'espèce numérotée i.

La somme s'étend à toutes les espèces chargées présentes. Par suite de ces définitions, le vecteur

n_{i}\,{\vec {v}}_{i}

est le vecteur densité de flux d'une espèce.

Lien avec l'équation de Maxwell-Ampère

Dans le domaine de l'électromagnétisme, les équations de Maxwell permettent de décrire la propagation d'une onde électromagnétique. La 4^e équation (appelée équation de Maxwell-Ampère) fait intervenir la densité de courant circulant au sein du matériau traversé par l'onde électromagnétique étudiée.

On part de l'équation de Maxwell-Ampère :

{\overrightarrow {\operatorname {rot} }}{\overrightarrow {B}}=\mu _{0}{\overrightarrow {J_{\textrm {tot}}}}

où ${\overrightarrow {B}}$ est le champ magnétique, $\mu _{0}$ la perméabilité du vide et ${\overrightarrow {J_{\textrm {tot}}}}$ la densité de courant totale, s'exprimant :

{\overrightarrow {J_{\textrm {tot}}}}={\overrightarrow {J_{c}}}+{\overrightarrow {J_{p}}}+{\overrightarrow {J_{m}}}+{\overrightarrow {J_{d}}}

.

Dans cette expression, on peut détailler :

la densité de courant de conduction (on reconnaît la loi d'Ohm locale) ${\overrightarrow {J_{c}}}=\sigma {\overrightarrow {E}}$ , avec $σ$ la conductivité,
la densité de courant de polarisation ${\overrightarrow {J_{p}}}={d{\overrightarrow {P}} \over dt}$ , où ${\overrightarrow {P}}$ est le vecteur de polarisation,
la densité de courant d'aimantation ${\overrightarrow {J_{m}}}={\overrightarrow {rot}}{\overrightarrow {M}}$ , où ${\overrightarrow {M}}$ est le vecteur aimantation,
la densité de courant de déplacement ${\overrightarrow {J_{d}}}=\varepsilon _{0}{\partial {\overrightarrow {E}} \over \partial t}$ , où $\varepsilon _{0}$ est la permittivité du vide.

Applications

Électromagnétisme et électrotechnique

La densité de courant est utilisée pour manipuler les phénomènes de conduction électrique à l'échelle locale, notamment dans :

la loi d'Ohm locale ;
l'effet Joule local ;
l'expression de la conservation de la charge électrique ;
l'équation de Maxwell-Ampère ;
les définitions de la conductivité et de la résistivité.

Physiologie humaine

Le courant induit dans l’organisme humain est généralement exprimé en densité de courant (produit du champ électrique interne et de la conductivité du corps humain). Par exemple, en cas d'exposition à des champs électromagnétiques d'extrêmement basse fréquence (50 Hz typiquement) « l’hypothèse simplificatrice d’une conductivité homogène du corps humain de 0,2 siemens par mètre est utilisée »[2].

Notes et références

(en) Keith W. Whites, « Magnetostatics », dans Wai-Kai Chen, The Electrical Engineering Handbook, Elsevier Academic Press, 2004 (ISBN 0-12-170960-4), p. 480.
Direction générale de la santé (France)(2014) Champs électromagnétiques d’extrêmement basse fréquence - Effets sur la santé (DGS février 2014)

Voir aussi

Articles connexes

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[1] (en) Keith W. Whites, « Magnetostatics », dans Wai-Kai Chen, The Electrical Engineering Handbook, Elsevier Academic Press, 2004 (ISBN 0-12-170960-4), p. 480.

[2] Direction générale de la santé (France)(2014) Champs électromagnétiques d’extrêmement basse fréquence - Effets sur la santé (DGS février 2014)