Oscillation des neutrinos

En 1957-58, Bruno Pontecorvo considéra la possibilité d'une masse faible mais non nulle des neutrinos. La seule particule non massive connue est le photon pour une raison de symétrie. En effet, le principe d'invariance de jauge implique cette propriété mais il n'y a pas de tel principe pour les neutrinos. Pontecorvo a remarqué que rien n'impose que les états de saveurs des neutrinos soient des états propres de masse (propagation). Dans ce cas ils sont une combinaison linéaire des états propres de masse ${\displaystyle \nu _{1}}$, ${\displaystyle \nu _{2}}$, ${\displaystyle \nu _{3}}$. De plus en supposant les masses des neutrinos très faibles ceci implique l'existence d'oscillations de neutrinos en analogie avec les oscillations ${\displaystyle K^{0}\leftrightarrow {\overline {K^{0}}}}$ des kaons neutres. Il a aussi montré que l'étude des oscillations des neutrinos permet une mesure très précise de leur masse. En effet, les tentatives de mesures directes des faibles masses des neutrinos permettent seulement d'établir des bornes supérieures très imprécises à cause de la faible sensibilité permise par l'expérience comparée au domaine de masse des neutrinos.

En 2015, Takaaki Kajita et Arthur McDonald ont obtenu le prix Nobel de physique pour leurs travaux sur l'oscillation des neutrinos.

Un état de masse est une superposition d'états de saveurs différents ; il interagit donc « faiblement » avec des couplages relatifs proportionnels aux coefficients de la combinaison linéaire correspondante. Comme ces coefficients varient suivant les oscillations, les couplages relatifs changent pendant la propagation.

Lorsque les neutrinos traversent la matière, leurs interactions (faibles) avec le milieu modifient leur propriétés. Un neutrino dans la matière peut échanger un boson Z avec un électron, un proton ou un neutron. Le modèle standard précise que les 3 saveurs de neutrino peuvent interagir de cette manière, et que l'amplitude de cet échange de Z est indépendant de la saveur. La matière étant électriquement neutre, pour l'interaction avec échange de Z les contributions des protons et des électrons s'annulent. Il reste un potentiel ${\displaystyle V_{Z}}$ qui dépend seulement de la densité de neutron ${\displaystyle N_{n}}$ et qui est le même pour les 3 saveurs. Le potentiel effectif pour les ${\displaystyle \nu _{e}}$ induit par leurs interactions courant chargé (boson W) avec les électrons de la matière est calculé égal à ${\displaystyle V_{W}={\sqrt {2}}G_{F}N_{e}}$ ; ${\displaystyle N_{e}}$ étant la densité électronique du milieu traversé et ${\displaystyle G_{F}}$ la constante de Fermi. L'angle de mélange dans la matière ${\displaystyle \theta _{m}}$ est différent de l'angle dans le vide. Si la densité du milieu traversé varie, ${\displaystyle \theta _{m}}$ varie avec le temps au cours de la propagation et les états de masse sont fonctions du temps.

Plusieurs expériences ont mis en évidence cette oscillation de neutrinos. En 1998, l'expérience Super-Kamiokande permet pour la première fois de mettre en évidence ce phénomène d'oscillation[1]^,[2]. En 2010, des chercheurs travaillant sur l'expérience Opera annoncent avoir, pour la première fois, observé directement une oscillation du neutrino muonique vers le neutrino tau[3]. En juin 2011, ce sont des chercheurs du projet T2K qui observent pour la première fois une transformation du neutrino muonique en neutrino électronique[4].

L'expérience STEREO (Sterile reactor oscillation)[5] menée à l'Institut Laue-Langevin de Grenoble fournit une première campagne de données entre le 11 novembre 2016 et le 12 mars 2017. Elle pourrait démontrer par l'oscillation des neutrinos à courte distance, l'existence d'un quatrième état des neutrinos[6]. La spécificité de STEREO par rapport à d'autres expériences similaires menées à travers le monde venant du fait que le cœur du réacteur est très compact. Mais d'autres campagnes de mesure seront nécessaires pour confirmer ou rejeter de manière certaine l'oscillation.

Les oscillations des neutrinos sont décrites à l'aide d'une matrice, analogue à la matrice CKM des quarks, informant des divers paramètres entrant en jeu dans l'oscillation : la matrice PMNS. L'un de ces paramètres, l'angle de mélange θ₁₃ (prononcé théta un trois), constitue le paramètre sur lequel les scientifiques sont le moins informés et correspond à la probabilité qu'a un neutrino électronique d'osciller en une autre saveur[7]. L'analyse comparative du θ₁₃ des neutrinos et des anti-neutrinos devrait permettre de savoir si ces particules violent bien la symétrie CP, mécanisme permettant de comprendre comment la matière a pris le pas sur l'antimatière dans notre univers[7].

Pour pallier ce manque de données, de nombreuses expériences scientifiques ont été menées depuis 1998 et chacune a permis d'améliorer la connaissance de ce paramètre (expérience Chooz[8], Double Chooz[9], Kamiokande, MINOS, T2K et Daya Bay[10]). Celle de Daya Bay, dont la mesure est la plus précise, estime sin² 2θ₁₃ à 0,092 ± 0,016 (marge d'erreur statistique) ± 0,005 (marge d'erreur systématique), ce qui correspond à un angle d'environ 8,8° ± 0,8. En avril 2012, l'expérience RENO (en) confirme le résultat avec un niveau de confiance de 6,3σ[11].