Modes de Floquet

Grâce au théorème de Floquet, le champ dans une structure périodique avec des conditions aux limites peut être exprimé comme une somme infinie d'ondes planes.

Soit une structure périodique de période ${\displaystyle d}$ selon l'axe ${\displaystyle z}$. Un mode de Floquet dans une telle structure satisfait la relation :

${\displaystyle E(x,y,z)=E_{0}(x,y,z)e^{i\beta _{0}z}}$

où ${\displaystyle \beta _{0}}$ est un paramètre déterminé à partir des conditions aux limites de la structure. ${\displaystyle E_{0}(x,y,z)}$ est une fonction périodique de ${\displaystyle z}$ satisfaisant :

${\displaystyle E(x,y,z)=E(x,y,z+n\,d)}$

pour ${\displaystyle n\in \mathbb {Z} }$. Puisque ${\displaystyle E_{0}}$ est une fonction périodique, elle peut être représentée sous la forme d'une série de Fourier :

${\displaystyle E_{0}(x,y,z)=\sum _{n=-\infty }^{+\infty }f_{n}(x,y)e^{i\left({\frac {2n\pi }{d}}\right)z}}$

Substituant cette expression dans la précédente, on obtient :

${\displaystyle E(x,y,z)=\sum _{n=-\infty }^{+\infty }f_{n}(x,y)e^{i\beta _{n}z}}$

avec ${\displaystyle \beta _{n}=\beta _{0}+{\frac {2n\pi }{d}}}$. ${\displaystyle f_{n}}$ représente les coefficients de Fourier, définis par la formule :

${\displaystyle f_{n}(x,y)={\frac {1}{d}}\int E(x,y,z)e^{-i\beta _{n}z}dz}$

Le champ a ainsi été exprimé en fonction d'un nombre infini de composantes d'ondes propagatives, appelées harmoniques d'espace. Les nombres d'onde de la n-ième harmonique est ${\displaystyle \beta _{n}}$ et est généralement complexe, même lorsque les pertes sont nulles. Il est important de souligner que chacune de ces harmoniques d'espace est une composante de Fourier du champ total et ne peut pas exister indépendamment.

• théorème de Floquet
• Antenne réseau à commande de phase
• Achille Marie Gaston Floquet

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