Chaleur sensible

Mathématiquement, la chaleur sensible Q échangée par un corps qui passe d'une température T1 à une température T2 est donnée par la relation :

${\displaystyle Q=m\,c\,(T_{2}-T_{1})}$

où Q est la chaleur sensible (en J), m est la masse du corps (en kg), c est la chaleur massique de ce corps (en J kg⁻¹ K⁻¹), T1 et T2 sont les températures initiales et finales du corps (en K).

c est aussi appelée capacité thermique massique ou encore chaleur spécifique qui correspond à l'apport de chaleur nécessaire pour élever la température de l'unité de masse de la substance de 1 kelvin (1 K) lors de la transformation considérée. Cette grandeur c est caractéristique d'une substance donnée.

Pour les échanges de chaleur en continu, le système fonctionne en régime stationnaire par rapport au temps, mais en régime transitoire par rapport à l'espace. Donc, pour le dimensionnement des échangeurs de chaleur, on utilise habituellement la moyenne logarithmique des différences de températures (LMTD) telle que :

${\displaystyle P\,=\,K\,\times \,A\,\times \,LMTD}$

où :

• K est le coefficient global d'échange de chaleur (en W m⁻² K⁻¹)
• A est l'aire (en m²)
• P est la puissance thermique (en AAA, donc en J), avec : P = Q / t (t en secondes)
• LMTD est la moyenne logarithmique des différences de température soit :

${\displaystyle LMTD={\frac {\Delta TS-\Delta TE}{ln({\frac {\Delta TS}{\Delta TE}})}}}$

avec:

• ∆TE: la différence de température d'entrée des fluides et (valable qu'à contre courant)
• ∆TS: la différence de température de sortie des fluides (valable qu'à contre courant)

En première approximation, la capacité thermique des solides est décrite par la loi de Dulong et Petit.

En première approximation, la capacité thermique des liquides est constante.

Pour l'eau : c = 1 cal g⁻¹ K⁻¹ (= 4,18 J g⁻¹ K⁻¹).

De façon générale : 0,5 cal g⁻¹ K⁻¹ < c < 1,0 cal g⁻¹ K⁻¹

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